深圳雙十關于里德堡態波包
    Rydberg態起先是用來稱原子或分了中量子數n很大的束縛態?，F在對于其他
體系中大量子數n的束縛態，習慣上也稱為Rydberg態。由許多Rydberg態相干疊
加形成的波包稱為Rydberg波包[[9]。在諧振子模型中，波包是所有木征態的相干疊
加，實驗上要制備這樣的相干態，要求激光譜線寬度覆蓋振動基態到Rydberg電離
態，相當于電子的電離勢，而這么寬的譜線寬度對飛秒脈沖激光而言，往往是達
不到的。而Rydberg波包可以實現相對較窄譜線寬度范圍內相干態的制備(圖
i.8)。
圖1.8超短脈沖激光在諧振子量子系統(12)中制備Rydberg波包原理圖激光中心頻率約
                        為4000Cfl 1，對應的平均量子數
                                        n二18
              (a)為楊氏雙縫干涉示意圖:(b)為相干疊加杰形成波包的波形
定域量子態波包的含時波函數可表示為所有一維能量木征態的疊加:

通常情況下，上述波函數的疊加可能包括連續態，下標n也就成為連續變量，而求
和就變成相應的積分。在實驗中，我們只對束縛態的疊加感興趣，理由為實驗中
定域波包是由短脈沖激光作用后產生的。依據不確定性原理△t0E_1/2, At為激光
脈寬，DE為能量展寬即譜線寬度。由量子系統的基態經脈沖激光激發后形成的激
發態為一個以平均量子數萬為中心的量子態疊加，平均量子數萬由激光的中心頻
率確定，n的分布寬度反比于激光脈寬。在平均量子數萬很大的情況下，假定局
域波包是以態07,(量子數為萬)為中心，統計權重為高斯分布的定態波函數(Pn
的線性疊加而成的對稱波包，標準偏差為6 (6取1.J)，即
(1.22)
    可見，這些定態的能量只有在萬附近貢獻較大。將式((1.21)中指數項包含
的定態能量Ell按Taylor級數在i1處展開后得到:
。第一項時間尺度Te稱為經典周期(諧振子周期)，第二項Trev為回復(revival)
時間，第三項Tsuper rev為超回復時間。在現實情況下，有Tc<<Trev<<Tsuper rev0
在含時波函數表示中，忽略指數函數中總體位相隨時間的變化項(
一1Ent
后得
    在Rvdberg波包形成后的短時間內(人約只有兒個經典周期)，波包能夠近似
地保持周期運動(周期為TC)。長時間之后，波包會因各組分波函數的相位差而
曰.