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      1. 深圳雙十關于里德堡態波包

        Date:2022/6/14 9:42:46 / Read: / Source:本站

        深圳雙十關于里德堡態波包
            Rydberg態起先是用來稱原子或分了中量子數n很大的束縛態?,F在對于其他
        體系中大量子數n的束縛態,習慣上也稱為Rydberg態。由許多Rydberg態相干疊
        加形成的波包稱為Rydberg波包[[9]。在諧振子模型中,波包是所有木征態的相干疊
        加,實驗上要制備這樣的相干態,要求激光譜線寬度覆蓋振動基態到Rydberg電離
        態,相當于電子的電離勢,而這么寬的譜線寬度對飛秒脈沖激光而言,往往是達
        不到的。而Rydberg波包可以實現相對較窄譜線寬度范圍內相干態的制備(圖
        i.8)。
        圖1.8超短脈沖激光在諧振子量子系統(12)中制備Rydberg波包原理圖激光中心頻率約
                                為4000Cfl 1,對應的平均量子數
                                                n二18
                      (a)為楊氏雙縫干涉示意圖:(b)為相干疊加杰形成波包的波形
        定域量子態波包的含時波函數可表示為所有一維能量木征態的疊加:

        通常情況下,上述波函數的疊加可能包括連續態,下標n也就成為連續變量,而求
        和就變成相應的積分。在實驗中,我們只對束縛態的疊加感興趣,理由為實驗中
        定域波包是由短脈沖激光作用后產生的。依據不確定性原理△t0E_1/2, At為激光
        脈寬,DE為能量展寬即譜線寬度。由量子系統的基態經脈沖激光激發后形成的激
        發態為一個以平均量子數萬為中心的量子態疊加,平均量子數萬由激光的中心頻
        率確定,n的分布寬度反比于激光脈寬。在平均量子數萬很大的情況下,假定局
        域波包是以態07,(量子數為萬)為中心,統計權重為高斯分布的定態波函數(Pn
        的線性疊加而成的對稱波包,標準偏差為6 (6取1.J),即
        (1.22)
            可見,這些定態的能量只有在萬附近貢獻較大。將式((1.21)中指數項包含
        的定態能量Ell按Taylor級數在i1處展開后得到:
        。第一項時間尺度Te稱為經典周期(諧振子周期),第二項Trev為回復(revival)
        時間,第三項Tsuper rev為超回復時間。在現實情況下,有Tc<<Trev<<Tsuper rev0
        在含時波函數表示中,忽略指數函數中總體位相隨時間的變化項(
        一1Ent
        后得
            在Rvdberg波包形成后的短時間內(人約只有兒個經典周期),波包能夠近似
        地保持周期運動(周期為TC)。長時間之后,波包會因各組分波函數的相位差而
        曰.

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